Deformed nuclear shells in mass-energy distributions of fission fragments obtained in the reactions 233U(p,f) at Ep=22 МэВ and 238U(α,f) at Eα=29 MeV

23.10.2025 – FLNR Scientific Seminar, 15-30, FlerovLab Conference Hall

Pan A.N., Institute of Nuclear Physics, Atomic Energy Agency of the Republic of Kazakhstan, Almaty

Deformed nuclear shells in mass-energy distributions of fission fragments obtained in the reactions ²³³U(p,f) at E_p=22 МэВ and ²³⁸U(α,f) at E_α=29 MeV

During fission a compound nucleus is influenced by a large number of various effects. Nuclear shells both spherical and deformed play one of the main roles. However the question remains as to which shells, proton or neutron, are dominant in the fission process. To understand this we studied the mass-energy distributions of fission fragments of compound nuclei ²³⁴Np^* obtained in ²³³U(p,f) reaction at E_p=22 МэВ and compound nucleus ²⁴²2Pu^* ²³⁸U(α,f) obtained at E_α=29 МэВ. The excitation energies of the resulting compound nuclei are similar but the nuclei differ a lot in amount of neutrons and correspondingly in N/Z ratio. These mass-energy distributions of fission fragments were decomposed into contributions from the separate fission modes and nuclear shells.

Пан А.Н.
(Институт Ядерной Физики, Агентство по атомной энергетике Республики Казахстан, г. Алматы)

Деформированные ядерные оболочки в массово-энергетических распределениях осколков деления полученных в реакциях ²³³U(p,f) при E_p=22 МэВ и ²³⁸U(α,f) при E_α=29 МэВ.

В процессе деления составное ядро подвергается воздействию большого количества различных эффектов. Одну из основных ролей в процессе деления играют ядерные оболочки как сферические, так и деформированные. Однако остается открытым вопрос о том, какие оболочки, протонные или нейтронные, являются определяющими в процессе деления. Для выяснения этого мы исследовали массово-энергетические распределения осколков деления составных ядер ²³⁴Np^* полученного в реакции ²³³U(p,f) при E_p=22 МэВ и составного ядра ²⁴²2Pu^* ²³⁸U(α,f) полученного при E_α=29 МэВ. Энергии возбуждения полученных составных ядер близки, но ядра очень отличаются по количеству нейтронов и соответственно по соотношению N/Z. Эти массово-энергетические распределения осколков деления были разложены по вкладам отдельных мод деления и ядерных оболочек